アインシュタイン・カルタン・エバンス理論の反重力
Systems for producing gravity-neutral regions between magnetic fields, in accordance with ece-theory
- Inventor
- Charles W. Kellum
Abstract
概要 局所的な反重力領域を作成するための方法とシステムが定義されています。 反重力領域は、2 つの逆回転磁場の間に作成されます。 磁場源は、永久磁石、磁化された材料、または両方の組み合わせである可能性があります。 誘導された反重力領域の物質は、明らかに宇宙空間などの無重力環境のように振る舞います。 反重力領域で行われるプロセスは、効率が向上します。 反重力効果は、逆回転する磁気源の電磁場が時空のねじれと共鳴することによって生成されます。 この共鳴により電磁場のポテンシャルが増幅され、重力とは逆方向の電場の効果を最大化します。 この反重力効果は、新しい ECE (アインシュタイン・カルタン・エバンス) の物理学理論に準拠しています。 ECE 理論は、重力と電磁気学が両方とも時空の湾曲の現れとして定義されることを示しています。
Description
1. BACKGROUND OF THE INVENTION
Field of the Invention
[0001]
This invention relates to systems for generating an anti-gravity region between magnetic fields. This application is a continuation-in-part of;
METHODS & SYSTEMS FOR GENERATING A GRAVITY-NEUTRAL REGION BETWEEN TWO COUNTER-ROTATING MAGNETIC SOURCES, IN ACCORDANCE WITH ECE-THEORY by Charles Kellum
the entire teachings of which are contained herein by reference.
[0003]
電磁力は、反重力効果を生成するように作成、構成、および調整されます。
[0004]
このような反重力効果は、時空の曲率の変化によって引き起こされます。 重力は時空の曲率です。 電磁気学は、時空の回転 (またはねじれ) です。 これらの力の相互作用を適切に増幅することで、反重力効果を生み出すことができます。 明らかに、磁気源は磁化された物質と見なすことができます。 それらの相互作用は、時空の曲率を誘発するために使用され、反重力効果を生み出します。 このプロセスは、発電から車両の推進力まで、幅広い用途に使用できます。 本発明の主な用途は、アインシュタイン・カルタン・エバンス(ECE)理論の原理の実証である。 ECE 理論の原理には、力間の相互作用による反重力が含まれます。
1.1 Introduction
[0005]
電磁放射は、私たちが現象を認識して測定するための基礎です。 私たちの人間の経験と観察はすべて、電磁放射に依存しています。 実験や現象を観察すると、電磁放射が乱れます。 私たちの観察と測定は、結果として生じる電磁場の摂動を感知します。 この認識は、宇宙の基本的な認識から、空間、時間、現実の概念に至るまで、広範囲に及ぶ影響を及ぼします。
[0006]
開始点として、特殊相対性理論は、光の速度 (c) は、私たちの時空連続体で達成可能な最大速度であると仮定しています。 アインシュタインの独創的な理論のこの結果のより正確な記述は、c が私たちの時空で観測可能な最大速度 (つまり、観測可能な最大速度) であるということです。 これは、c (電磁放射の自然伝播速度) が観測の基礎だからです。 速度 ≧c で移動する現象は、電磁放射を使用して通常は観察できません。 トランスライトまたは超ライトの速度で移動するオブジェクト/物質は、それぞれ歪んで見えるか、観察できなくなります。 以下のセクションでは、これらの要因に関する簡単な分析的議論を行います。 これは、このドキュメントで利用されている 2 つの主要な原則の最初のものです。
[0007]
第 2 の原理は、電磁気学と重力はどちらも時空の曲率の表現であるということです。 分析の観点から言えば、電磁気学と重力はそれぞれ、重力リッチテンソルの反対称的部分と対称的部分です。 電磁場と重力場の両方がリーマン曲率テンソルから得られるため、両方の場を時空の曲率の現れ/表現として見ることができます。 この原則はいくつかの作品で証明されており、その一部は以下のセクション1.1.1にリストされています。
1.1.1 Applicable Documents
[1] “Gravitation and Cosmology” Principles & Applications of the General Theory of Relativity By: Steven Weinberg, MIT John Wiley & Sons, Inc, 1972
[2] “Gravitation” By: C. Misner, K. Thorne, J. Wheeler W. H. Freeman & Co., 1973
[3] “Why There is Nothing Rather Than Something” (A Theory of the Cosmological Constant) By: Sidney Coleman Harvard University, 1988
[4] “Superstring Theory” Vols. 1 & 2 By: M. Green, J. Schwarz, E. Witten Cambridge University Press, 1987
[5] “Chronology Protection Conjecture” By: Steven W. Hawking University of Cambridge, UK 1992
[6] “The Enigmatic Photon” Vol. 1: The Field B(3) Vol. 2: Non-Abelion Electrodynamics Vol. 3: Theory & Practice of the B(3) Field By: M. Evans, J. Vigier Kluwer Academic Publishers, 1994-1996
[7] “The B(3) Field as a Link Between Gravitation & Electromagnetism in the Vacuum” By: M. Evans York University, Canada 1996
[8] “String Theory Dynamics in Various Dimensions” By: Edward Witten Institute for Adv. Study; Princeton, N.J. 1995
[9] “Can the Universe Create Itself?” By: J. Richard Gott III, Li-Xin Li Princeton University, 1998
[10] “Concepts and Ramifications of a Gauge Interpretation of Relativity” By: C. Kellum; The Galactican Group, USA AIAS posting; April 2008
[11] “Physical Theory of the Levitron” By; H. Eckardt, C. Kellum AIAS posting; 17 Sep. '10
[12] “The Levitron™: A Counter-Gravitation Device for ECE-Theory Demonstration” Revision 1 By: Charles W. Kellum The Galactican Group July 2010
[13] “Generally Covariant Unified Field Theory” By; M. W. Evans Abramis, Suffolk, (2005 onwards)
[14] “The Spinning and Curving of Spacetime; The Electromagnetic & Gravitational Field in the Evans Unified Field Theory” By; M. W. Evans AIAS 2005
[15] “Spacetime and Geometry; An Introduction to General Relativity” By; Sean M. Carroll Addison Wesley, 2004 ISBN 0-8053-8732-3
[16] “Spin Connected Resonances in Gravitational General Relativity” By; M. W. Evans Aeta. Phys. Pol. B, vol. 38, No. 6, June 2007 AIAS (UFT posting [64])
[17] “Spin Connected Resonance in Counter-Gravitation” By; H. Eckardt, M. W. Evans AIAS (UFT posting [68])
[18] “Devices for Space-Time Resonance Based on ECE-Theory” By; H. Eckardt AIAS posting 2008
[19] “ECE Engineering Model, version 2.4, 18 May '09” By; H. Eckardt AIAS posting 2009
[20] “The Resonant Coulomb Law of ECE-Theory” By; M. W. Evans, H. Eckardt AIAS (UFT posting [63])
[21] “Theoretical Discussions of the Inverse Faraday Effect, Raman Scattering, and Related Phenomena” By; P. Pershan, J. van der Ziel, L. Malmstrom (Harvard Univ.) Physical Review vol. 143, No. 2, March 1965
[22] “Description of the Faraday Effect and Inverse Faraday Effect in Terms of the ECE Spin Field” By; M. W. Evans AIAS (UFT posting [81]) 2007
[23] “Curvature-Based Vehicular Propulsion”; (Rev. 2) By; Charles Kellum The Galactican Group; USA (WP06) May 2011
[24] “Anti-Gravity Device Demonstration Video” (Crossfield-Device (CFD) Working Model) By: C. W. Kellum; W. Stewart The Galactican Group, USA 13 May 2010
[25] “Electric Power Generation from Spacetime Background Potential Energy”; (Rev. 2) By; Charles Kellum The Galactican Group; USA (WP07) May 2011
1.1.2 Overview
[0033]
上に引用した (および関連する) 研究は、私たちの時空連続体の起源、ダイナミクス、および構造に関する基本的な問題も提起しています。 私たちの宇宙は、いくつかのパラメーターで動的に見えます。 この文書で得られた結果は、前述のいくつかの基本的な問題に少し光を当てるかもしれないことが示唆されています。 このドキュメントの残りの部分では、太字のタイプがベクトル量を示していることに注意してください。 例 (v はベクトル量 {(v) 上の右矢印} を意味します)。
[0034]
ここでの目的は、推進力の新しい方法とシステムを説明/提示することです。 この方法は、局所的な時空湾曲を誘発することにより、電磁気学と重力の等価性を利用することに基づいています。 誘導された曲率により、測地線が生じます。 「推進段階」には、測地線に沿った「落下」が含まれます。 測地線の基本的な定義は (重力物理学の文脈で)、[2] から: - 直線で一様にパラメータ化された曲線で、途中の各ローカル ローレンツ座標系 (曲線の点の座標系) で測定されます。 (「曲線」はパラメータ化された一連の点です) —一般的な定義として、測地線は自由落下軌道であり、2 点間の最短経路であり、これらの点は距離空間上にあります。
[0037]
このプロセスは「ジオデシック フォール」と呼ばれます。 「測地線落下ベクトル」は、図 US20120105181A1-20120503-P00001 として示されます。 . 「測地線落下」プロセスでは、適切な電磁場を生成して、局所的な時空の曲率を誘導し、結果として得られる測地線曲線に沿って落下させる必要があります。 「測地線落下」下のビークル/粒子は、誘導された曲率の度合いに応じた速度で測地線曲線に沿って移動します。 理論上、達成可能な最大速度は曲率によって決まります。 達成可能な最大速度は、通常/非摂動時空で c (光速) によって制限されません。 「ジオデシック落下」プロセスでは、速度に対する主な制約は、誘導された曲率の程度と車両の構造によるものです。
1.2 Basic Concepts
[0038]
超軽量および超軽量の速度は、長い間サイエンス フィクション コミュニティの領域でした。 近年、真面目な宇宙論者や理論家がこの分野を調査しています。 以下は、特殊相対性理論の一般的な見方です。 1 つは、時空の地域構造から始まります。
1.2.1 Regions of Spacetime
[0039]
「ビッグバン」は局所的な現象であり、他の「ビッグバン」タイプの現象イベントは私たちの遠く離れた場所で観察できる可能性があることが示唆されています (たとえば、[9] で、いくつかのストリング理論家など)。既知の宇宙。さらに、「ビッグバン理論」の理論的問題の多く (主なものは因果関係) は、時空の地域構造を考慮することで解決できます。地域の規模にもよりますが、「ビッグバン」イベントは局所的な現象と見なすことができます。 この文書の下では、時空の任意の領域が調べられ、運動方程式 (その領域の一般化されたパラメータに基づく) が導き出され、特殊相対性理論の一般化された見解が展開されます。 時空の地域的な見方は、いくつかの分析上の利点といくつかの影響を提供することができます。この作品では、既知の時空を宇宙の「領域」とみなすことができます。この枠組みの下では、天体物理学者や宇宙学者が遭遇する特定の現象は、私たちの時空領域の境界条件によって説明される可能性があります。ブラック ホールと、c の可能な分散は、そのような現象の例です。
[0041]
さらに、「ビッグバン」が局所的な現象であるとすれば、この現実は宇宙が常に存在していたことを示唆しています。 M 理論の側面と相まって、宇宙の地域構造は、特定の起源なしに宇宙を考えることを不合理ではありません。このコンテキストでの起源の定義を熟考するからです。 宇宙は常に存在している可能性があります。 さらに、観測されたバックグラウンド放射線は、地域間のエネルギー交換として説明できる可能性があります。
1.2.2 Velocity
[0042]
測地線落下を使用して速度の制約を調べるには Figure US20120105181A1-20120503-P00001 、特殊相対性理論の一般化されたビューを導き出すことから始めると便利です。 時空の任意の領域 λ を調べる。 これはおそらく、私たちの地域/サブ宇宙/存在のブレーンである可能性があります。 この領域の一般化されたパラメータも使用されます。 この一般化されたパラメーター Φ を、この領域の最大自然速度 (つまり、伝播のエネルギー速度) として定義します。 次に、領域 λ のパラメーター Φλ に基づいて、特殊相対性理論の概念を導き出すことができます。
[0043]
このドキュメントの目的のために (および他の命名規則を風下に持つことを試みるために)、一般化された派生 [10] は、ライト ゲージ理論 (LGT) と呼ばれます。 このコンテキストでは、「ゲージ」は測定の基準または観察の基準として定義されます。 さらに、光速 c は、速度 (ベクトル) c も表します。 したがって、このドキュメントでは表記を簡単にするために、速度と光速の両方を c で表します。
[0044]
このドキュメントのコンテキストでは、「近隣」という用語は、議論中の点、粒子、またはビークルを取り囲む (およびそれらを含む) 時空間の直接的なボリュームとして理解されるべきです。
1.2.2.1 The Light Gauge
[0045]
Given:
時空の領域 λ で距離 x 離れた 2 人の観測者。 観測者 A の位置で、時刻 t (x1, x2, x3, t) にイベントが発生します。 位置 (x'1, x'2. x'3, t') の観察者 B も、A の位置で発生するイベントを観察します。 させてください： —vλ は、領域 λ における信号の最大伝搬速度を定義します。 —vλ>c、vλ>cλ これは、c が必ずしも普遍的でなく、cλ が時空間領域 λ で信号が伝搬できる最大速度ではないという逆の仮定です。 2 つの視点/議論が考慮されます。
[0049]
1. 時空間領域での最大信号速度には制限がない (つまり、∞)
[0050]
2. 時空間領域の最大信号速度は、その時空間領域のいくつかの Φ を超えることはできません (例えば、時空間領域 λ の場合は Φλ)。 Φλ≠cλ は、一般的なケースと見なすことができます。
Argument 1;
[0051]
この第 1 の視点は、瞬間的な同期と、さまざまなイベントの観察可能な同時性を意味します。 瞬間伝播は矛盾語です。 それは、観察可能な (または分析的な) 分析に従っていません。
Argument 2;
[0052]
この 2 番目の視点は、時空間領域のローレンツ変換を導き出すことを含みます。 次に、異なる時空間領域の観測者の領域間変換を定義します。領域は、時空の一般的なリーマン多様体上の部分多様体です。
1.2.2.1.1 Modified Lorentz Transformation
[0053]
このドキュメントの残りの部分では、時空のリーマン多様体上の部分多様体として定義可能な時空領域のセットを検討します。 一般相対性理論は、物理的空間 (つまり、私たちの時空領域) を多様体として説明しています。
[0054]
時空間領域/(部分多様体) λ において、速度 v で互いに相対移動する 2 人の観測者を考える。表記を簡単にするために、1 人の観測者は、プライムされていない座標系 (xi, ti) にいる。 もう 1 つの観測者は、プライムされた座標系 (x'i, t'i) にいます。 1 つは、(特殊相対性理論のように) 各基準座標系の原点で x=0、t=0 であると「仮定」します。
[0055]
Let:
x′=αx+v(βv·x+κt)
t′=ζv·x+ηt
[0056]
α、β、κ、ζ、η は前相対論的方程式 x'=x+vt および t'=t から成り立ちます。したがって、v<Φλ の場合、α、κ、η は 1 に近似し、β、ζ は 0 に近似します。 cλ は、時空領域 λ における光の速度として定義されます。 cλ<Φλとする。 (相対性理論によると) 光の速度が一定であると仮定すると、cλ=c<cλ が成り立ちます。
[0057]
プライミングされた座標系がプライミングされていない座標系で速度 v を持ち、プライミングされていない座標系がプライミングされた座標系で速度 v を持っている場合、次のようになります。
If x′=0, then x=−vt and if x=0, then x′=vt′
0 = - α vt + v ( β v · vt + κ t ) = - α vt + κ vt - β v 2 · vt 2
α=§−βv 2
t′=ζv·x+ηt
t′=−ζv·vt+ηt
ηt=ζv2t, (where η=ζ for proper values of v2)
これで、時空の λ 領域で可能な最大信号速度 (Φλ) について議論することができます。 この最大値は、時空の λ 領域で普遍的であると仮定します。 つまり、(Φλ) は、観測者の座標系に関係なく、時空の λ 領域で到達可能な最大信号速度です。
Note;
1. ここで、時空の λ 領域は (一般的な時空) リーマン多様体上の部分多様体として定義されます。 2. Φλ は時空間領域 λ の曲率の関数であると仮定します。
1.2.2.1.1.1 Length Contraction
[0060]
x′ 2 −x′ 1=(x 2 −x 1)/(1−β2)1/2
thus, an object measures shorter in coordinate system ξ′, when observed from coordinate system ξ, if ξ′ is in motion relative to ξ.
1.2.2.1.1.2 Time Dilation
[0061]
t 2 −t 1=(t′ 2 −t′ 1)/(1−β2)1/2
1.2.2.1.2 Conclusions
[0062]
By the above transformations, where β=v/Φλ, a particle moving at velocity v≧Φλ drives the transformation equations to infinity. Thus, in any given spacetime region λ, v≧Φλ implies the particle is not observable in region λ, when measured by signals propagating (in region λ) at velocities vλ<Φλ.
1.2.3 Φλ and Curvature
[0063]
Einstein intuitively chose c (the natural speed of electromagnetic wave propagation in our spacetime region) to be the Φλ of his derivations. This was apparently an intuitive choice, since the speed of light is the highest “natural velocity” observed in our spacetime region. One can state that c is a special case of the general case Φλ. Also, for the generalized case, Φλ can be greater than c.
[0064]
For this work, the “natural speed” is defined as the velocity of propagation of electromagnetic energy along a geodesic. Since a geodesic curve is the result of spacetime curvature, the “natural speed” is arguably dependent on the curvature of spacetime. Thus, given a regional structure of spacetime, the curvature θλ of region λ determines Φλ. Then
θλ =>c λ(θλ) is a function of curvature.
This implies that the “generalized natural speed” is dependant on the curvature. For any spacetime region i, Φi(θi); where θi is the curvature of region i.
1.3 Spacetime Regions
Some Possible Ramifications
[0065]
If (as a brief aside) one examines a regional structure of spacetime, several factors might follow.
[0066]
The regions of spacetime, if dynamic (in size and/or other properties), could account for several phenomena (both observed and predicted). Considering the curvature parameter, if one examines regional curvature, as the regions become smaller;
Let:
Wi=volume of the ith region of spacetime
λ i = curvature of the i th region of spacetime = f ( W i ′ … )
∂λi /∂W i =∂f(W i′ . . . )dq i /∂W i,
where qi is a generalized coordinate
Then:
limit f Wi → 0 ( W i ′ … ) = limit λ i Wi → 0 ≈
Where K is an approximation of curvature/gravity in a quantum framework?
It is interesting to note that, where Wi approaches the Planck-Scale, neither Relativity nor Quantum Theory accurately predicts the behavior of matter.
[0072]
一般相対性理論によれば、すべての空間は多様体です。 したがって、領域は時空の部分多様体と見なすことができます。 時空の領域は点の集合です。 領域の曲率 (つまり、時空の特定の領域の曲率) を、領域を定義する点のセット上の「関係または操作」と見なす場合、曲率の操作には、推移性、同一性 (つまり、フラット/ゼロ曲率)、および 上記領域の点の逆数 (つまり、負の曲率)。 リージョンはグループと呼ばれます。 この領域は多様体なので、リー群でもあります。 一般化すると、時空を一連の嘘グループと見なすことができます。
[0073]
特異点 (ブラック ホールなど) を含む領域は、M 理論の軌道体ベースの引数を使用して分析できます。これは、地域の境界条件の分析にも役立つ可能性があります。時空の「地域構造」とは、特定の地域が他の地域のセットに囲まれていることを意味します。したがって、明らかに、特定の領域の境界条件は、そのサブ境界と境界領域/接続領域のセットのメンバーとの合計になります。オービットフォールドに基づくアプローチは、このような境界条件や、地域の特異点 (ブラック ホールなど) の分析に役立つ可能性があります。ここでの主な提案は、領域サイズが与えられた場合、ミクロ領域とマクロ領域のどちらを考慮しても、同じ分析方法が適用される可能性があるということです。概念的には、マクロ領域は M 理論の「ブレーン」構造を使用して説明できます。微小領域は、量子挙動/曲率の特性を説明するために使用できます。領域サイズが「理論上」ゼロに近づくと、領域サイズはプランクスケールに遭遇します。プランクスケール未満では、現在の知識では行動の正確な予測ができません。
[0074]
したがって、曲率/重力 (地域構造の下) の説明は、微小領域が考慮される場合、重力を含む量子フレームワークを組み込む方法を提供する可能性があります。
1.4 Summary
[0075]
このセクション1の大まかな議論は、本発明の概念的背景を確立する。 この背景セクションの 2 番目の目的は、重力を量子フレームワークに組み込むという問題に対する可能なアプローチを提案することです。 いくつかの追加の考慮事項が役立つ場合があります。 それらは次のとおりです。
(1) ローカル座標系 (つまり、参照フレーム) での「観察者の視点」に関して、光子の振る舞いが記述されます。 時空が領域で構成されている場合、ブラック ホールの周りの領域には、独自の優先基準系があります。
(2) ポスチュレート: 時空の領域は異なる特性を持っている可能性があります。 したがって、彼らは、ローカル参照フレーム (つまり、座標系) を優先している可能性があります。 その場合、特定の領域は、その曲率 (およびサイズ) に応じて、相対性理論または量子理論に対応する可能性があります。 これは、重力/(時空間曲率) の量子理論の基礎を形成する可能性があります。 このドキュメントの残りの部分では、時空間領域、その曲率、ねじれ、および測地線落下などの結果として生じるアプリケーションに焦点を当てます 図 US20120105181A1-20120503-P00001 、私たちの時空の領域で。
2. SUMMARY OF INVENTION
[0078]
本発明は、反重力装置である。それは、宇宙論の新しい ECE 理論に基づいています。 ECE (Einstein-Cartan-Evans)-Theory [13-15] は、2003 年に Myron W. Evans 教授によって開発された、一般に共変的な統一場理論です。時空の湾曲の現れ。より具体的には、電磁気学は時空のねじれであり、重力は時空の湾曲です。ねじれはスピンと見なすことができるので、時空には曲率とスピンの両方があると結論付けることができます。時空の回転/ねじれは、アインシュタインの相対性理論では無視されていました。アインシュタインはまた、 c c (意的に (そして誤って) c (光速) を超えることはできないと仮定しました。 ECE 理論は、時空のバックグラウンド ポテンシャル間の結合が、適切な電気的および/または機械的デバイスによって確立できることも示しています。この結合は、デバイスが時空間のバックグラウンド ポテンシャル エネルギーと共鳴するため、そのようなデバイスのポテンシャル (ボルト単位) の増幅として現れます。この現象は、スピン接続共鳴 (SCR) と呼ばれます [16, 17]。 [18] では、そのようなデバイスに関するいくつかの工学原理について説明しています。本発明は、[18] で議論されている工学概念のいくつかを使用するデバイスです。本発明の１つの目的は、ＳＣＲおよびＥＣＥ理論の他の原理を実証することである。基本的に、ECE 理論は、アインシュタインの幾何学的アプローチと、時空の性質と構造を記述するカルタン幾何学の組み合わせです。カルタン幾何学 [15] は、アインシュタインが相対性理論で使用したリーマン幾何学にねじれを追加します。 ECE 理論によれば、電磁気学は時空のねじれとして表現できます。 ECE 理論方程式の基本セットは、重力と電磁気学の両方を説明します。
2.1 Basic Concepts
[0079]
一般に、時空の重力場 (つまり、時空の特定の時点) に対抗するには、時空の位置エネルギー (Φ) を増加させる必要があります。 ECE 理論を使用して、時空のバックグラウンド ポテンシャル エネルギー (つまり、スカラー ポテンシャル Φ) が考慮されます。 時空の背景位置エネルギーΦ
[0080]
従来、重力ポテンシャルエネルギーは重力と関係がありました。 物体の重力位置エネルギー (K) は次のとおりです。
K=mgh
Where;→
m=mass of object
g=gravitational acceleration
h=altitude above earth
地球からのオブジェクトの高度が低下すると、K は減少します。 地球からのオブジェクトの高度が上がると、K は増加します。
[0085]
ECE 理論から、重力と電磁気学は両方とも時空の曲率の表現である (重力は時空の曲率であり、電磁気学は時空のねじれ/ねじれである) ことを考慮すると、K≡Φ は時空の曲率に関連していると見なすことができます。したがって、重力ポテンシャル エネルギー (時空の任意の時点) は、その時点でオブジェクトが経験するポテンシャル エネルギーと見なすことができます。任意の時点での時空の曲率 (つまり、重力場) は、オブジェクト (その時点) が経験する測地線経路と速度を決定します。曲率が時空間のある点で誘発された場合、その点のオブジェクトは、誘発された曲率の度合いに応じた速度で、結果として生じる測地線に沿って落下する可能性があります。この誘導された測地線の落下ベクトルは、自然の測地線の落下ベクトルとは異なります (たとえば、地球の領域での通常の重力)。地球の領域では、オブジェクトの高度を上げると重力に逆らい (つまり、時空間の湾曲を引き起こします)、オブジェクトのポテンシャル エネルギーが増加します。したがって、Φ を大きくすることで、反重力効果を誘発することができます。
[0086]
ECE 理論は、時空のバックグラウンド ポテンシャル エネルギー (Φ) 間の結合は、適切な電気的および/または機械的デバイスで確立できることを示しています [16, 17]。 この結合により、Φ が大幅に増加する可能性があります (そのようなデバイスの近くで)。 したがって、重力はそのデバイスの近傍で打ち消されます。 以下では、ECE 理論のフィールド方程式を使用して、この結合がどのように機能するかを (解析的に) 示します。
Spin-Connection Resonance (SCR)
[0087]
ECE 理論は、適切に設計された電気および/または機械装置が Φ と共鳴できることを示しています。 ECE フィールド方程式を使用して、時空のバックグラウンド ポテンシャル エネルギー (Φ) と結合するのに適したデバイスの設計と実装のためのエンジニアリング フレームワークを定義することができます (つまり、SCR の達成)。 エンジニアリング フレームワーク (SCR 対応デバイス テクノロジの場合)
[0088]
From the form of a general resonance equation (i.e. differential equation) for generalized item qi(x), where f(x) is the driving function, we have:
∂2 q i(x)/∂x 2+ζ1 ∂q i(x)/∂x+ζ 2 q i(x)=f(x)
From the ECE-Theory field equations (where boldface denotes a vector quantity, ∇ is the gradient vector), the following relations are used;
E=−∂A/∂t−∇Φ−ω 0 A+Φω
B=∇×A−ω×A
where;
→ { A = vector potential of spacetime φ = scalar “ “ ω 0 = “ spin connection ω = vector “ “
Considering the electrical case, from [18] we let A=0, which gives the following:
E=−∇Φ+Φω
Using Coulomb Law (∇·E=ρ/∈0), we have:
∇ · E = ρ ɛ 0 = ∇ · ( - ∇ φ + φω ) = - ∇ · ∇ φ + ω · ∇ φ + φ ∇ · ω = - ∇ 2 φ + ω · ( ∇ φ ) + ( ∇ · ω ) φ
Multiplying by (−1), we have;
= ∇ 2 φ - ω · ( ∇ φ ) - ( ∇ · ω ) φ = ρ ɛ 0
The ECE Coulomb Law thus gives the expression:
∇2Φ−ω·(∇Φ)−(∇·ω)Φ=−ρ/∈0
これがスカラーポテンシャルΦの共鳴方程式です。 共鳴周波数は (∇・ω) であり、スピン接続の発散 [18] です。 したがって、スピン接続共振 (SCR) という用語が使用されます。 Φ が時空間スカラー ポテンシャルである場合、SCR では、Φ を最大化する必要があります。 この効果は、最大化されたポテンシャル場 Φ で時空湾曲を誘発することです。 誘導された曲率の程度、および結果として得られる測地線経路は、駆動関数 (-ρ/ε0) によって決定されます。 誘導された曲率と結果として得られる測地線パスは、自然な曲率と測地線パスとは異なります。 したがって、自然重力に逆らいます。 基本的には、時空間重力ポテンシャルエネルギーΦを増加（例えば最大化）することで、反重力効果が発生します。
Driving Function Principles for SCR Capable Devices & Systems
[0091]
[18] および観察から、Φ と結合するためのデバイス ファミリへの工学的アプローチが提案されています。 方程式からの共振周波数が与えられます。 (7) は (∇・ω) であり、ω は磁場の回転ベクトルであるので、回転磁場に基づくデバイスを考えることは合理的です。 回転磁場 (または 2 つの逆回転磁場 [18]) を使用して、共鳴 (この場合は SCR) を達成できます。 SCR では、回転磁界の近傍で Φ が増幅されます。 重力に対抗し、電気エネルギーを利用できます ([18]。このドキュメントの残りの焦点は、逆回転磁場に基づいた逆重力デバイスです。このようなデバイスは、クロスフィールド デバイスと呼ばれます。
2.2 Spin Connection Resonance (SCR) Effects
[0092]
ECE 理論は、電磁場と重力場の相互作用を可能にします。 ECE 理論などの一般に共変する統一場理論では、このような相互作用が可能です。 このフィールドの相互作用は [17] で定義されています。 ECE 理論の重要性は、相互作用する 2 つの荷電質量を考慮することによって説明されます。 電荷間には静電相互作用があり、質量間には重力相互作用があります。 実験室規模では、静電相互作用は重力相互作用よりも桁違いに大きい。 したがって、重力相互作用は実験室規模で測定されていません。 ECE 理論では、静電界と重力場の間の相互作用は、[17] で与えられている (ECE 理論の) 均一電流によって制御できます。 ECE 理論の同次方程式 (テンソル形式) は次のとおりです。
∂μ F μv =j v/∈0
Where;
F→electromagnetic field tensor
j→homogeneous current density
μv→spacetime indices
∈0→vacuum permeability
[19] で与えられます。 [17] に示されているように、与えられた初期駆動電圧に対して、電磁場と重力場の相互作用の影響は (ニュートン力に対する電磁場の影響と同様に) 方向に大幅に増幅されます。 重力場の反対。 [17] に示されているように、不均一電流は共変クーロンの法則から導出されます。 相互作用の位置エネルギーが時空の背景の位置エネルギーと共鳴するとき、SCR が達成されます。 SCR では、相互作用項のポテンシャルの増幅が重力と反対方向に発生します。 これにより、逆重力効果が生まれます。
2.2.1 Power Generation with SCR
[0098]
このホワイト ペーパーで紹介されているクロスフィールド技術の応用は、時空のバックグラウンド ポテンシャル エネルギーを電気デバイスやシステムに電力を供給することによる発電です。 時空のバックグラウンド ポテンシャル エネルギーからの電気エネルギー (ボルト単位) の移動は、ECE 理論の原理を使用してこのバックグラウンド ポテンシャル エネルギーを利用することによって達成されます。 [18] では、(SCR が達成されると) スピン接続が 2 つの逆回転磁場間の領域で発散 (つまり、∇·ω≠0) することが示されています。 これは、図３および４に示されている。 [18] の 13 および 14。 この分岐は、電気エネルギー/電圧源として機能します。 [18] にも示されているように、分岐点に誘電体を挿入すると、結果として生じる電圧が電気負荷に電力を供給するために転送されます。 したがって、図１０は、 [18] の 13 は、一般的な電源構成 (つまり、クロスフィールド ジェネレーター) です。
2.3 Generic Principles
2.3.1 Basic Physical Laws
Under ECE-Theory
[0099]
ECE 理論の下でのクーロンの法則を考えると、[19] から次のようになります。
∇·E=ρ/∈ 0
Where: E=−∂A/∂t−∇Φ−ω0A+wΦ
∇·(−∂A/∂t−∇Φ−ω 0 A+ωΦ)=ρ/∈0
球面座標では、[17] の共鳴方程式 14.32 があります。
d 2 Φ/dr 2+(1/r−ω int)dΦ/dr−(1/r 2+ωint /r)Φ=−ρ/∈0
どこ; ωint→相互作用スピン接続 標準模型のポアソン方程式 {∇2Φ=−ρ/ε0} を考慮し、ECE 理論のベクトルスピン接続 ω を導入すると、次のようになります。
∇·(−∇Φ+ωΦ)=−ρ/∈0 The ECE Poisson equation
∇2Φ−ω·∇Φ−(∇·ω)Φ=−ρ/∈0 9.6 of [20]
この方程式、[20] の 9.6 には共鳴解があります。 ECE 理論と [15] から、重力場が時空を湾曲させることが示されています。 電磁場が時空を曲げることも示されていますが、それは時空を回転させることによるものです。
2.3.1.1 Magnetic Levitation (Mag-Lev)
[0102]
重力と電磁気学の等価性は、参考文献 [6] と [7] で確立されています。 磁気浮上 (mag-lev) のプロセスは ([11]-[12]) で説明されています。 この磁気浮上プロセス、ここで;
MB=>strength of base magnet
ML=>strength of levitation magnet
(通常、リニアモーターカーなどの車両に取り付けられます) は、このドキュメントで説明されている反重力プロセスに相当します。 ベース (MB) と車両 (ML) の間の力は、磁気浮上アプリケーションではヒーブフォース h と呼ばれます。 ヒーブ フォースは重力を局所的に中和します。 これは時空の湾曲の現れであり、次のものがあります。
h=h(M B,ML)
Let: Figure US20120105181A1-20120503-P00001
=Figure US20120105181A1-20120503-P00001
(MB、ML) 測地線に沿った速度であること 図の運動方程式の基本セットを導出する前に US20120105181A1-20120503-P00001 、発明を要約すると便利です。 一般的な磁気浮上アプリケーションでは、ML と MB の磁場の相互作用から生じる反重力領域 (ML と MB の間) で物質を浮上させるために、基本磁石 MB と lev 磁石 ML の両方が使用されます。
[0105]
ヒーブフォース h は、図 US20120105181A1-20120503-P00001 の式を導出するために使用されます。 (MB、ML)。
2.3.1.1.1 Equations of Motion
[0106]
Ricci Tensor (ML と MB の観点から) は、ML と MB から生じる磁気浮上効果のヒーブ フォース/誘導曲率を定義できます。 ドキュメント [10] から (ベクトルがランク 1 のテンソルであることに注意)、次の式があります。
h=μ 0 I 2β/2πz=F h
where:
β=coil length
I=current
μ =a magnetic constant
F h=μ0 I 2 f(D/φ) is the heave force description
どこ： D＝磁石寸法（電束密度） φ=MB（ベース）とML（lev- vehicle）の分離
F g =qE+(qv×B) is the EM/gravity description for (Δq) at velocity v.
F h ≡F g, μ0 I 2 f(D/φ)=qE+(qv×μH)
where:
H=B/μ
qE+(qv×pH) is the Lorentz Force law
Again from document [10], F is defined as follows;
F=M L M B /r 2 (r は磁石 M L と M B 間の距離) F と Rμv が両方とも時空の曲率の表現である場合、次のようになります。 M L 我<0xA2><0x9E><0x9E>想 M B 我<0xA2><0xA2><0xA2> 邦<0x88><0xE2> <0xE2><0x9D><0x9D> <0x9D><0xEF> / t / r 2 = 生<0xA2><0xA2><0x9E> h h v = 生<0xA2><0x9E> 図 US20120105181A1-20120503-P00001 の式で ML と MB の観点から、「運動方程式」のセットを定義することができます。
Definitions:
[0117]
図 US20120105181A1-20120503-P00001 - 車両の (ML および MB によって誘導される曲率) 測地線経路速度
[0118]
増収図 US20120105181A1-20120503-P00001 dt - 位置 (誘導された曲率に沿った) 測地線パス
[0119]
d図 US20120105181A1-20120503-P00001 /dt - 加速度 (誘導された曲率に沿った) 測地線パス ML と MB によって誘導される曲率は、ML と MB によって誘導されるヒーブ フォース h (つまり、磁気浮上効果) に相当します。 これは、測地線落下の単純な一連の運動方程式を定義します。
2.3.1.1.1.1 Equations-of-Motion Conclusions
[0120]
重力と電磁気学はそれぞれ、比例係数内の Ricci Tensor の対称部分と反対称部分です。 重力と電磁気学は、どちらも時空の曲率の表現です。 したがって、磁気浮上式鉄道のヒーブ フォースは時空の曲率の表現でもあり、h と図 US20120105181A1-20120503-P00001 同等であると言えます。
[0121]
明らかに、より厳密な導出は、完全に包括的な運動方程式のセットにつながる可能性があります。 これらの運動方程式は、誘導された時空の曲率に基づいた推進システムの基礎となる可能性があります。 上記の派生およびそれに付随する多くの派生は、上記から理解されることが期待され、派生または派生の精神および範囲から逸脱することなく、派生の厳密さと詳細にさまざまな変更を加えることができることは明らかです。 上記の導出は、その一例にすぎません。
2.3.1.1.2 Example Propulsion System
Geodesic-Fall
[0122]
重力は時空の湾曲の現れです。 重力と電磁気学の等価性 (つまり、重力と電磁気学はそれぞれ Ricci Tensor の対称部分と反対称部分です) のため、電磁気学は時空の曲率の現れでもあります。 このように、電磁気学の「適切な使用」によって、時空間の湾曲を誘発することができます。 Mag-lev テクノロジーはその一例です。 本明細書における「適切な使用」という用語は、電磁力の特定の構成が所望の時空の曲率を生成/誘発できることを意味する。
[0123]
[2] では、測地線は、その途中の各ローカル「ローレンツ フレーム」で測定される、均一に「パラメータ化された」曲線として定義されています。 測地線が「時空」の場合、それは自由落下する物体/粒子の世界線の可能性があります。
[0124]
[2] で述べられているように、自由落下は中立の運動状態です。 自由落下する物体の時空を通る経路は、その物体の構造や組成とは無関係です。 自由落下する物体の経路/軌道は、「パラメータ化された」一連の点 (つまり、曲線) です。 一般化座標 qi は、各点のラベル付け/パラメータ化に使用されます。 一般に、qt は時間を指します。 したがって、各ポイント (つまり、パラメーター化されたポイント) は「イベント」です。 イベントのセット (つまり、順序付けられたイベントのセット) は、自由落下する物体の曲線/軌道です。 曲がった時空では、これらの軌道は可能な限り「真っ直ぐ」な曲線であり、「測地線」と呼ばれます。 パラメータ qt (時間を定義する) は、「アフィンパラメータ」と呼ばれます。
[0125]
測地線に沿った「イベント」(ε0) におけるローレンツ座標系は、座標系であり、
gμv(∈0)≡ημv
and gμv≈ημv in the neighborhood of ∈0,
where:
μ ⇒ translation coordinate v ⇒ rotation coordinate η μ v ⇒ Minkowski Tensor ⇒ { 1 ⇒ μ = v = 1 , 2 , 3 - 1 ⇒ μ = v = 0 0 ⇒ μ ≠ v g μ v ⇒ metric tensor
[0127]
2 つのポイント/イベント間の関係は、空間的または時間的です。 2 つのイベント ∈i, ∈j 間の時空間隔は次のように与えられます。
dτ 2 =dt 2 i−(1/c 2)d∈ i 2 =dt 2 j−(1/c 2)d∈ j 2
dσ 2 =d∈ 2 j −c 2 dt i 2 =d∈ 2 j −c 2 dt j 2
dt と d|ε|/c の相対的な大きさに応じて、dτ または dσ は実数値になります。 dτ が実数の場合、間隔は時空に似ています。 dσ が実数の場合、間隔は空間的です。曲率の程度は、測地線に沿ったポイント/イベント間の関係を決定することができ、そのような曲率から生じます。したがって、曲率は測地線を定義します。与えられた時空の曲率により、一連の測地線が生成されます。適切に制御された粒子 (またはビークル) は、指定された測地線に沿って「落下」する可能性があります。測地線に沿った車両運動の場合、「適切な制御」は、車両によってホストされる電磁ソースの「相対構成制御」として定義されます。 「動的」構成制御は、誘導された時空の曲率に起因する測地線に沿った落下運動における車両制御およびナビゲーションの手段として機能する可能性があります。このような動きは、測地線落下と呼ばれます 図 US20120105181A1-20120503-P00001 . LEVITRON デバイスの水平方向の不安定性は、制御されていない例です。 .車両に適切に取り付けられた磁気源は、反重力領域によって誘導された測地線に沿って車両を移動 (つまり、落下) させる可能性があります。このプロセスは、トップの角運動量が安定性に必要な最小値を下回ると、レビトロンのトップがそのベースから離れて落ちるときに観察できます [11, 23]。
[0128]
geodesic-fall の特性は、時空間の曲率の程度によって決まります。 測地線に沿った粒子/車両の動き (曲がった時空における) は、その測地線を可能にする曲率の程度に依存します。 速度ベクトル 図 US20120105181A1-20120503-P00001 (誘導された時空の曲率の下で) 誘導された曲率の「次数」に依存します。 したがって、図 US20120105181A1-20120503-P00001 c (通常/私たちの時空での光の速度) によって制限されていません。 速度ベクトル 図 US20120105181A1-20120503-P00001 時空の曲率を誘発するソースの大きさと構成によってのみ制約されます。
[0129]
Geodesic-Fall には磁力によって車両を移動させることが含まれるという誤った結論に達しないようにすることが重要です。 Geodesic-Fall の概念は、誘導された時空の曲率に起因する二次的な効果です。
2.3.1.1.3 Levitron-Like Device Dynamics
[0130]
ECE-Theory はレビトロンを簡単に説明します。 したがって、Levitron は ECE-Theory のデモンストレーション デバイスと見なすことができます。 Levitron は、反重力効果を実現するために逆回転磁場を採用しています。 これは、[18] で定義されたデバイスのクラスに分類されます。 レビトロンを概念的な基礎として使用すると、焦点はレビトロンのようなデバイスであり、[12] で説明されています。 Levitron は、クロスフィールド装置技術の初歩的なサブクラスとしてここに示されています。
2.3.1.1.3.1 A Note on Counter-Rotation
[0131]
レビトロンの場合、M1 は上部に取り付けられ、M2 は下部に取り付けられていることにもう一度注意してください。 デバイスの動作は、トップがベース上で安定して浮揚するためにスピンする必要があることを示しています。 より正確には、M1 はスピンする必要があります。
Let:
[0132]
v M1 ,v M2→逆回転の磁石の回転速度(v M1 +v M2)→v r 相対速度。 vM2=0 の場合、レビトロンの場合です。 浮揚の場合、vr は正でなければなりません。 したがって、レビトロンのトップは回転しなければならないと主張する人もいる. ただし、スピンに必要なのはM1。
[0133]
ファラデー ディスク ジェネレーター [24] の説明は、このセクションの説明と類似していることに注意してください。 ファラデーディスク (単極) ジェネレーターの説明には、ECE-Theory が組み込まれています。 それはECE-Theoryによって完全に説明されています。
2.3.1.1.3.2 The Spin/Rotation Requirement
[0134]
レビトロンの場合、スピン接続共鳴 (SCR) を実現するには、時空ねじれと結合するスピン コンポーネントが必要です。 このスピン成分は、SCR と安定性を維持するために、ある β を超える必要があります。 上記の議論から、より正確に言えば;
vr≧β→stability of top above the base
vr<β→instability of top, causing it to fall
レビトロンの vM1 スピン/回転成分が β 未満の場合、トップは、レビトロンのリング磁石 (M1) と磁気ベース (M2) の相互作用によって引き起こされる反重力状態によって引き起こされる測地線に沿って離れます。 この要素は、[23] の推進システムの概念として活用されています。
2.3.1.1.3.2.1 Quantitative Analysis Using ECE-Theory
[0135]
ECE ポアソン方程式から始めます。
∇·(−∇Φ+ωΦ)=−ρ/∈0
∇2Φ−ω·∇Φ−(∇·ω)Φ=−ρ/∈0 9.6 of [20]
[25] のセクション 4.3 から、次のことがわかります。
(∇μ1(t)·B 1(r)+∇μ2(t)·B 2(r))=Φλ
[6] から、次の共鳴方程式が得られます。
d 2 Φ/dr 2+(1/r−ω int)dΦ/dr−(1/r 2+ωint /r)Φ=−ρ/∈0 14.32 of [17]
どこ; ωint→相互作用スピン接続 クーロンの法則 ∇·E=ρ/∈0 から、E=−∇Φ も成り立ちます。 Φλ を使用すると、次のようになります。
∇2Φλ=ρ/ε0 (Φλは駆動関数) 駆動関数 Φλ は、誘導曲率 F(μi, Bi) の程度を決定します。 ましょう;
(∇μ1(t)·B 1(r)+∇μ2(t)·B 2(r))=Φλ (1) ∇(μ1(t)·B 1(r))+∇(μ2(t)·B 2(r))=M 1(r)+M 2(r)=
dΦ λ /dr=dM 1 /dr+dM 2 /dr (2)
d 2Φλ /dr 2 =d 2 M 1 /dr 2 +d 2 M 2 /dr 2 (3)
substituting in 14.32 of [17], one has the following;
−ρ/∈0=(d 2 M 1 /dr 2 +d 2 M 2 /dr 2)+(1/r−ω int)(dM 1 /dr+dM 2 /dr)−(1/r 2−ωint /r)(M 1(r)+M 2(r)) (4)
−ρ/∈0 =d 2 M 1 /dr 2 +d 2 M 2 /dr 2 +dM 1 /rdr−ω int dM 1 /dr+dM 2 /rdr−ω int dM 2 /dr−M 1 /r 2 −M 1ωint /r−M 2 /r 2−ωint M 2 /r (5)
[25] のセクション 4.1 から、車両の測地線落下経路速度 H について導出された式を使用します。
M 1 M 2 / r 2 ≈ = T μ v = H
We then have the following;
M 1 ≈ - r 2 T μ v / M 2 M 1 r ≈ - r T μ v / 2 M 2 2 M 1 r 2 ≈ - T μ v / 2 M 2 } 代わりに 自分の意図を私たちのように 勝手<0xA2> ( 5 ) いくつかの代数的単純化の後、次のものがあります。
d 2 M 2 /dr 2+(1/r−ω int)dM 2 /dr+ω int KT μv(r+2)/2M 2−(M 2 +rM 2ωint)/r 2=−ρ/∈0 d 2 M 2 /dr 2+(1/r−ω int)dM 2 /dr−(1+rω int)M 2 /r 2=−ρ/∈0+Constant (6)
式(6)はM2における共鳴方程式 M1 における共鳴方程式の式も同様の方法で導出できます。 ECE ポアソン方程式を考慮します。
∇2Φ−ω·∇Φ−(∇·ω)Φ=−ρ/∈0
おそらく、SCR は M1、M2、または Φ に対して達成できます。 SCR を介して Φ を増幅するには、M1 と M2 の逆回転が必要です。 これは逆重力効果を提供し、したがって、逆重力が維持される場合、磁石 (M1) が回転しなければならない理由です。 これは、ECE 理論の直接的な結果です。
2.3.1.1.4 Generalized (Alternative Counter-Rotation) Case
[0138]
ここでは、特別な Levitron ケースを取り上げ、汎用 CFD に一般化します。 一般的なケースの場合、M1 は上部 (s) に取り付けられ、M2 はベースに取り付けられます。 この概念の一般化は、M1 と M2 の磁気ソースの間で回転するオブジェクト (たとえば、コマ) です。 オブジェクトが磁化されている場合 (つまり、M3)、M3 が M1 に対して回転し、M3 が M2 に対して同時に回転します。 このようにして、Ｍ３とＭ１、およびＭ３とＭ２の逆回転が実現される。 これにより、オブジェクトが浮揚します。 分析的には、上記のセクション 2.3.1.1.3.1 から。
vM1,vM2→rotational velocities of the magnetic sources
vM3→rotational velocity of the object
vM1=vM2=0 かつ vM3>0 の場合、(逆回転する) M3 と M1 の間、および (逆回転する) M3 と M2 の間に反重力部分領域が生成され、物体が浮揚します。 これが本発明の基本的な初期構成である。
2.3.1.1.4.1 Control of Object Dynamics
[0139]
クロスフィールドデバイス [23, 25] の高度なアプリケーションには、たとえば、浮揚されたオブジェクトのダイナミクスを制御する手段が必要になる可能性があります。 浮遊物が何らかのタイプの乗り物である場合。 反重力サブ領域は、空力揚力が航空機のダイナミクスを制御するために使用されるのと同じ「概念的」な方法で、浮揚されたオブジェクトのダイナミクスを制御します。 例として; M3 と M2 の間のサブ領域の強度は、浮揚の程度を制御するために使用できます。
2.4 Invention Structure & Configuration
[0140]
本発明の基本構造は、スタンドに取り付けられた２つの逆回転する磁気ソースであり、所定のスペースによって磁気ソースを分離し、逆重力領域が前記スペースに誘導される。 この構造の基本的な構成を図２に示す。 4. この誘起された反重力領域内の物質は浮揚する、つまり宇宙空間などの無重力環境で物質として振る舞う。 本発明の他の構成は、図１０および１１に示される。 これらのアプリケーション (通常は大型のアプリケーション) では、誘導された反重力領域内の物質が磁気源のスタンドとして機能します。 より正確には、磁気源は浮遊物質に取り付けられています。
2.4.1 The Magnetic Sources
[0141]
本発明の磁気源は永久磁石である必要はないことに注意することが重要である。 磁気源は、電磁石から電磁アレイ、IFE (逆ファラデー効果) [21、22] 誘導型磁気源にまで及びます。
2.4.2 Operational Considerations
[0142]
本発明の構造を考慮すると、接線空間内のM1およびM2磁気源によるトルク力の式は、図US20120105181A1-20120503-P00002
,
Figure US20120105181A1-20120503-P00003
=μ1(t)×B 1(r), Figure US20120105181A1-20120503-P00004
=μ2(t)×B 2(r)
図 US20120105181A1-20120503-P00002 への接空間を定義する基底ベクトル em1、em2 が与えられた場合
where; Figure US20120105181A1-20120503-P00002
→“bubble”, an arbitrary base manifold
e′m1=Figure US20120105181A1-20120503-P00005
m1 m2em2
M1 の座標系は M2 の座標系に対して回転します
eikqm1=Figure US20120105181A1-20120503-P00005
m1 m2qm2
from ECE-Theory
Am1 m2=A0 Figure US20120105181A1-20120503-P00005
m1 m2
図 US20120105181A1-20120503-P00002 の反重力効果の解釈 、力場として (図 US20120105181A1-20120503-P00003 の座標系によって特徴付けられる) Figure US20120105181A1-20120503-P00004 に対して回転 )、および別の力場 (図 US20120105181A1-20120503-P00004 の座標系によって特徴付けられる) Figure US20120105181A1-20120503-P00003 に対して回転 )。 磁気源 M1 と M2 が逆回転している場合、これらの力は加算されます。 これは、M1 と M2 の磁気ソースの逆回転に関する大雑把な (しかし、より基本的な) 議論です。
2.4.3 Ramifications of Video Demonstration
[0144]
[12, 17, 18, 24] で定義されたプロセスにより、スピニングトップ M3 と固定磁場 M1 および M2 の間の逆回転によって SCR 条件が確立されました。 ポテンシャルエネルギーΦが増幅された [eq. [17] の 14.32。 こまの上下に反重力領域が設定されました。 これにより、[24] に示すように、磁化された上部が浮揚します。 天板の回転 (スピン ベクトル) が平衡値を下回ると、天板は逆回転磁場 M1、M2、および M3 によって誘導された測地線経路に沿って離れます。 このフォールアウェイは、測地線落下/曲率ドライブ推進システムの概念の概念的基礎です。
[0145]
デモンストレーション ビデオ [24] は、簡単に入手できる市販のコンポーネントを使用して行われたことに注意することが重要です。 デモンストレーションは、非実験室環境のデスクトップで行われました。 これらの要因は、コンセプトの妥当性と強さ、およびデモンストレーションの再現性をさらに証明しています。
2.5 Conclusions
[0146]
このアプリケーションでは、アインシュタインの相対性理論とカルタン幾何学の基礎を理解する必要がある ECE 理論に精通していない、または理解できない人にとっては異質に見えるいくつかの概念が提示されています。 ただし、このドキュメントでの議論は、「有能な」物理学の学部生なら誰でも理解できるものでなければなりません。 この出願の第 1 節および第 2 節には、本発明に関連する基本的な科学的概念の紹介が含まれています。 ECE 理論の初歩的な紹介も提供されます。 例として、セクション 1.2.2.1 のライト ゲージ理論は、特殊相対性理論の一般化された派生であり、光速 (c) が達成可能な最大速度であるというアインシュタインの仮定が削除されています。 ライト ゲージ理論を、科学的根拠のない数学の遊びとしてばかげて解釈してはなりません。
2.5.1 Electromagnetism and Gravitation
[0147]
時空のカーブとスピン。 これは、[7] や [15] などのいくつかの科学的研究で示されています。 時空のスピンはねじれと呼ばれます。 電磁気学は時空のねじれです。 重力は時空の曲率です。 アインシュタインは、相対性理論でねじれを無視しました。 したがって、相対性理論は不完全です。 アインシュタインは晩年を過ごしましたが、相対性理論を統一場理論に拡張しようとして失敗しました。 ECE-Theory はこれを首尾よく達成します。 ねじれは曲率の一形態と見なすことができます。 したがって、一般的な意味では、電磁気学と重力の両方が時空の曲率の現れであると言えます。 これは、光速 (c) が時空の曲率の関数であるという明らかな結論につながります。 しかし、これは、古い相対性理論に知的に制約されている人にとっては異質なものです。
2.6 Prior Art
[0148]
電磁ベースの推進力におけるこれまでの取り組みは、磁気浮上技術に重点を置いていました。 高速列車が主な用途です。 電車・車両には磁石（本書ではMLと表記）が内蔵されています。 軌道・案内路には、通常、ベース磁石 MB が含まれています。 ML と MB の相互反発により、ヒーブフォースが発生します。 これにより摩擦が減り、エアクッション付きのホバークラフトタイプの車両と同様の動特性が得られます。 リニアモーターカーの推進力は、通常、ガイドウェイ/ベースで進行する磁気波を生成することによって達成されます。 この進行波が ML を水平面に沿って引っ張り、推進力を提供します。 このドキュメントに示されているプロセスは、推進力と制御の両方に同等のヒーブ フォースのみを使用します。
[0149]
LEVITRON(レビトロン)は、マグネットベースの上で宙に浮いた状態で回転するおもちゃのコマです。 西海岸のおもちゃ会社の中には、おもちゃを販売している会社もあります。 LEVITRON を支配する物理的原理は、測地線落下プロセスによって利用されるものと類似しています。 LEVITRON デバイスは、磁気浮上式鉄道のようなプロセスの「小型化」された例であることは間違いありません。 ここでは、LEVITRON デバイスの動作の側面を使用して、実験室規模での測地線落下プロセスのダイナミクスを説明します。
3. BRIEF DESCRIPTION OF DRAWINGS
[0150]
図1 従来のLEVITRON装置の基本構成
[0151]
図 2 A 一般的な反重力装置/クロスフィールド装置の構成
[0152]
図3 3つの磁場を用いたCrossfield-Device (CFD)
[0153]
図 4 初期ラボスケールクロスフィールドデバイス (CFD) (反重力サブ領域)
[0154]
図 5 高度なクロスフィールド デバイス構成: 車両アーキテクチャ (物体/車両に取り付けられた回転磁界)
[0155]
6 実験室規模のCFD（ワーキングモデル）運用中
4. DETAILED DESCRIPTION OF INVENTION
[0156]
本発明は、以下のセクションで説明するいくつかの基本的な実施形態を有する。 他の実施形態は、これらの基本的な実施形態から導出される。
[0157]
図１について。図１には、レビトロン装置の基本構成が示されている。それ(LEVITRON)は、天板(s)、天板に取り付けられた磁石(ML)、及び磁石(MB)を含む/含むベースで構成されています。トップはベースの上に浮いた状態で回転させることができます。浮いた平衡状態を維持するには、トップのスピンが必要です。トップが回転していないと、ML の (MB からの) 磁気トルクの力によってトップが反転し、平衡と安定性が破壊されます。これらの原則は [12] で説明されています。一般に、トップのスピンは、ML と MB の自然な反発力に起因する垂直方向のヒーブ フォース h の方向の周りにトルクを「歳差運動」させます。力 h に関するこの「歳差運動」は、トップの転倒を防ぎ、平衡と安定性を維持します。トップの回転数が安定性の値を下回ると、平衡と安定性が失われます。その後、上部は床に落ちる傾向があります (平衡から外れて、左または右に)。この落下は、制御されていない測地線落下の例であり、落下の経路は不安定なときの ML と MB の相対的な構成によって決定されます。
[0158]
スピン rpm の低下は、主に摩擦やその他の機械的な力によるものです。
[0159]
図１を参照する。図２には、装置構成（実験室規模での使用、または実物大の用途に適している）が示されている。この装置の目的は、電気エネルギーの生成と反重力状態の生成です。このデバイスを使用して、SCR を実証し、SCR を達成する方法を改良し、SCR に関連する条件を調べることができます。このデバイスは、実験室規模で実装することも、実際のアプリケーション向けに拡張することもできます。この装置は 2 つの磁場 (M1 および M2) で構成され、反重力領域を生成するために逆回転します (図 US20120105181A1-20120503-P00006)。 ） それらの間の。点 p では、スピン接続の発散が非ゼロ (つまり、∇·ω≠0) であり、SCR が達成され、時空のバックグラウンド ポテンシャル エネルギーが増幅されます [17]。 SCR では、重力に対する電場の影響は、重力場の反対方向に最大化されます [17, 18]。これにより、反重力効果が生まれます。この効果は図２に示されている。 6、こまの浮上によって。
[0160]
これらの境界磁場のソースは、磁気ディスクまたは電磁要素のアレイとして実装できます。 制御メカニズムは、各磁気ソースを制御するために使用されます。 磁気源が単純な磁気ディスクとして実装されている場合、その制御機構は単純な回転モーターである可能性があります。 この場合、デバイス コンポーネント間の黒い縦線で示されているように、磁気ソースと制御メカニズムは、単純なシャフトで接続できます。 磁気源が電磁要素のアレイとして実装されている場合、その制御メカニズムは、アレイ要素のアクティブ化/非アクティブ化シーケンスとフィールド強度を制御します。 この要素のアクティブ化/非アクティブ化シーケンスは、磁気ソースの「仮想回転」を生成するようなものです。 単一のデバイスは、アプリケーションと運用要件に応じて、両方のタイプの実装を採用できます。
[0161]
図１について。図３には、３つの磁場（Ｍ１、Ｍ２、Ｍ３）を使用するクロスフィールド装置が示されている。このデバイスを使用して、クロスフィールド デバイス テクノロジに慣れることができます。簡単な実験 (以下で定義) を実行できます。この実験により、仲間の科学者やエンジニアはクロスフィールド技術をさらに詳しく調べることができます。さらに、潜在的なメーカーとユーザーは、クロスフィールド デバイス技術の構築と運用の経験を積むことができます。これは [26] で使用される基本的なデバイスのタイプです。 [11, 12] で説明されているように、M3 は、静磁場 M1 および M2 と逆方向に回転する磁気双極子と見なすことができます。 [12, 17] の逆回転の概念に従って、SCR (M2 と逆回転する M3) によって浮上が達成される/説明可能です。このように、CFDが実証されています。点 p では、スピン接続の発散は非ゼロ (つまり、∇·ω≠0) であり、時空の電気ポテンシャル エネルギーを増幅します。この増幅は、重力場とは反対の方向で、ニュートン重力に対する電場の影響を最大化します [17]。また、点 p に誘電体を配置することにより、時空の背景電位から電気負荷への電力伝送が可能である [18]。
[0162]
図１について。 図４には、一般的な実験室規模のクロスフィールド装置のアーキテクチャが示されている。 境界磁場 M1 と M2 は静止している。 第３の磁場Ｍ３は、浮揚する物体、ここでは上部に付加される。 M3が付いているので、明らかに上部が着磁していると思われます。 セクションで定義されているように。 2.2.1.1.4 上では、こまは 2 つの反重力サブ領域を作成します。 図 US20120105181A1-20120503-P00007 そして 図 US20120105181A1-20120503-P00008 、各サブ領域は、オブジェクト (ここでは、磁化された独楽) の浮上に寄与します。 サブ領域の相対的な相互作用 ( 図 US20120105181A1-20120503-P00007 そして 図 US20120105181A1-20120503-P00008 ) を操作して、浮揚するオブジェクトのダイナミクスを制御できます。 重力と電磁気学はどちらも時空の曲率の現れであり、ECE 理論の基本原理であるため、この要素は曲率に基づく推進システムの基礎として使用できます。
[0163]
図１について。 図５を参照すると、クロスフィールド装置アーキテクチャに基づく推進システムを考慮して、可能な構成が示されている。 物体には境界磁場（M1、M2）が付着している。 M3 もオブジェクトに取り付けられ (図 4 のように)、回転します。 この図では、オブジェクトは何らかのタイプの乗り物です。 望ましいビークル ダイナミクスに応じて、M1 または M2 は、望ましい反重力サブ領域 ( 図 US20120105181A1-20120503-P00007 および/または 図 US20120105181A1-20120503-P00008 ) オブジェクト/車両の動的制御用。 [0164] 図１について。 図６を参照すると、作業モデルのクロスフィールドデバイス（ＣＦＤ）のデモンストレーションビデオ［２４］からの静止フレームで、浮揚された物体（例えば、磁化されたスピニングトップ）が示されている。 作業モデルは、図1で説明されているCFDの初期の実験室規模のバージョンである。 4.
[0165]
本発明およびそれに付随する利点の多くは、上記の説明から理解されることが期待され、以下から逸脱することなく、そのコンポーネント、システム、およびサブシステムの形態、実装、および配置にさまざまな変更を加えることができることは明らかである。 本発明の精神および範囲、またはその物質的な利点のすべてを犠牲にして、上記の形態は単にその好ましいまたは例示的な実施形態である。
[0166]
本発明の好ましい実験室規模の実施形態の前述の説明は、本発明の原理を説明するために提示されたものであり、図示された特定の実施形態を限定するものではない。 本発明の範囲は、特許請求の範囲に含まれるすべての実施形態およびそれらの均等物によって定義されることが意図されている。
Claims (8)
Hide Dependent
1. 物体の周りに反重力領域を生成する方法 (逆回転磁場によって) 物体が重力の中立環境で浮揚するような方法で物体を浮揚させる方法。 、または車両までの範囲のサイズであり、重力が回復すると、前記物体は前記浮揚状態から離れて落下する。
前記反重力領域を生成する手段が、それぞれが前記反重力領域の境界上にある逆回転する２つの磁場からなり、前記逆回転磁場が両方とも回転することができる、請求項１に記載の方法。または、磁場の一方が (他の回転磁場に対して) 静止している可能性があり、それによって、前記反重力領域の強度は、磁場強度および前記逆回転磁場の相対回転速度の関数である;
第３の磁場が前記境界磁場と逆回転し、前記境界磁場が静止したままであり、前記第３の磁場の回転によって逆回転が達成される、請求項２に記載の方法。ここで、この逆回転方法は、前記物体のスピン要件を定義し、物体のスピンは、前記浮遊物体に取り付けられた前記第3の磁場の回転を引き起こす。
4. 物体の周りに反重力領域を生成するためのシステム (逆回転磁場によって) 物体が重力中立環境で浮揚するような方法で物体を浮揚させるシステムであって、前記物体が物質の粒子であり得るシステム。 、または車両までの範囲のサイズであり、重力が回復すると、物体は浮揚状態から離れて落下し、システムはクロスフィールドデバイスと呼ばれます。 前記反重力領域を生成する手段が、それぞれが前記反重力領域の境界上にある逆回転する２つの磁場からなり、前記逆回転磁場が両方とも回転することができる、請求項１に記載のシステム。または、磁場の一方が (他の回転磁場に対して) 静止することができ、それによって、前記反重力領域の強度は、磁場強度および前記逆回転磁場の相対回転速度の関数である;
第３の磁場が前記境界磁場と逆回転し、前記境界磁場が静止したままであり、前記第３の磁場の回転によって逆回転が達成される、請求項２に記載のシステム。ここで、この逆回転プロセスは、前記物体のスピン要件を定義し、物体のスピンは、前記浮遊物体に取り付けられた前記第3の磁場の回転を引き起こす。
前記第３の磁場は、前記境界磁場と逆回転することによって、それ自体と前記境界磁場との間に反重力サブ領域を生成し、前記境界磁場は静止したままであり、前記物体は、 反重力サブ領域によって浮上しています。
前記回転境界磁場が前記第３の磁場と逆回転するように境界磁場を回転させることにより、反重力サブ領域が強化され、それにより、前記強化された前記強化の強度を制御する、請求項７に記載のシステム。 反重力サブ領域は、空力リフトが航空機のダイナミクスを制御するのと概念的に同様の方法で、上記の浮揚物体のダイナミクスを制御するプロセスです。
